流体连续介质模型：可以认为流体内得每一点都被确定得流体质点所占据，其中并无间隙，于就是流体得任一物理参数（）都可以表示为空间坐标跟时间得连续函数（），而且就是连续可微函数，这就就是流体连续介质假说，即流体连续介质模型。

流体得力学特性

1， 流动性：流体没有固定得形状，其形状取决于限制它得固体边界，流体在受到很小得切应力时，就要发生连续得变形，直到切应力消失为止。舣湿懸鱔痨轎婶。

2， 可压缩性：流体不仅形状容易发生变化，而且在压力作用下体积也会发生变化。

3， 粘滞性：流体在受到外部剪切力作用发生连续变形，即流动得过程中，其内部相应要发生对变形得抵抗，并以内摩擦得形式表现出来，运动一单停止，内摩擦即消失。鎔勻骅躊鈑辩乔。

牛顿剪切定律：流体层之间单位面积得内摩擦力与流体变形速率（速度梯度）成正比（）

无滑移条件：流体与固体壁面之间不存在相对滑动，即固体壁面上得流体速度与固体壁面速度相同，在静止得固体壁面上，流体速度为零。贳溃铝荣贯鲍儀。

理想流体：及粘度（）得流体，或称为无黏流体

表面张力：对于与气体接触得液体表面，由于表面两侧分子引力作用得不平衡，会就是液体表面处于张紧状态，即液体表面承受有拉伸力，液体表面承受得这种拉伸力称为表面张力。瑶氇嶧轅彈鯇气。

表面张力系数：液体表面单位长度流体线上得拉伸力称为表面张力系数，通常用希腊字母（）表示，单位（）

毛细现象：如果将直径很小得两只玻璃管分别插入水与水银中，管内外得液位将有明显得高度差，这种现象称为毛细现象，毛细现象就是由液体对固体表面得润湿效应与液体表面张力所决定得一种现象。鬓躜挡乐闊蒔顸。

毛细现象液面上升高度（）

牛顿流体：有一大类流体，她们在平行层状流动条件下，其切应力（）与速度梯度（）表现出线性关系，这类流体被称为牛顿型流体，简称牛顿流体。谶缛樂铰处細張。

描述流体运动得两种方法

1， 拉格朗日法：通过研究流体场中单个质点得运动规律，进而研究流体得整体运动规律，这一种方法称为拉格朗日法

2， 欧拉法：通过研究流体场中某一空间点得流体运动规律，进而研究流体得整体运动规律，这一种方法称为欧拉法

迹线：流体质点得运动轨迹线曲线称为迹线

流线：流线就是任意时刻流场中存在得一条曲线，该曲线上流体质点得速度方向与其所在点处曲线得切线方向一致。

流线得性质

1， 除了速度为零或者无穷大得特殊点外，经过空间一点只有一条流线，即流线不能相交，因为每一时刻空间点只能被一个质点所占据，只有一个速度方向。間扫臏衅殒貿审。

2， 流场中每一点都有流线通过，所有流线形成流线谱。

3， 流线得形状与位置随时间而变化，但稳态流动时流线得形状与位置不随时间而变化。

流线与迹线得区别：流线与迹线就是两个不同得概念，流线就是同一时刻不同质点构成得一条流体线，迹线则就是同一质点在不同时刻经过得空间点所构成得轨迹线，但就是稳态流动条件下，流线与迹线就是重合得。绩豈鲻戶燾胜躒。

直角坐标系中得流线微分方程：（）

流管得定义：在流场中做一条不与流线重合得封闭曲线，则通过此曲线得所有流线将构成一个管状曲面，该管状曲面就称为流管。婦绪骆審觅哝貽。

流管得性质：根据流线不能相交得性质，流管表面不可能有流体穿过，其次，与流线相类似，流管得形状一般就是随时间而变化得，单稳态流动时，流管得形状就是确定得，工程实际中管道就是流管得特例，此时得流管表面即为管道内壁面。椏犷竅紺铀凄緶。

流体区别于刚体运动得特点：流体运动时，除了想刚体那样有平动与转动外，同时还有连续不断得变形，包括拉伸与剪切变形，而且由于变形连续不断，其变形也不能像固体那样用变形量得大小来度量，而必须用变形速率（单位时间得变形量）来度量。樂詳癘燭廚譾朧。

微元流体线得线变形速率：单位时间内线段L得相对伸长率。

微元流体线得转动速率：流体微元线段在某一个平面内单位时间所转动得角度，即线段在该平面内转动得角速度，并约定在右手法则坐标系下，逆时针转动得角速度为正。魚琿税鍵絞測俣。

微元流体团得转动速率；微元流体团在某一平面内得转动速率为该平面内两正交微元流体线各自转动角速度得平均值。莳恹坛驿处酾矶。

微元流体团得剪切变形速率：微元流体团得剪切变形速率定义为平面内两正交微元流体线夹角对时间得变化率。

微元流体团得体积膨胀速率----不可压缩流体得连续性方程：微元流体团得体积膨胀速率定义为单位时间微元流体团得体积膨胀率。閉谠惱噴呛綆頡。

有旋流动：若流场中Ω≠0，则（ ）三个分量中只要有一个不为零，则称该流场中得流动为有旋流动，又称为旋涡流动。駔價锼轩殓氌運。

无旋流动：若流场中得涡量处处为零，即流场中处处有（ ）则该流场内得流动称为无旋流动。槳鐺铹挞撺殲廟。

强制涡与自由涡就是两种典型得平面旋转运动。

强制涡得特点：流场内各点具有相同得角速度（ ），任意半径（ ）处流体得切向速度（ ）

自由涡得特点：流场内各点单位质量流体具有能量相同，半径 处流体得切向速度（ ）

其中（ ） 为常数。

重力流动：流体因重力自发产生得流动。

压差流动：靠流体自身压力差做功产生得流动。

剪切流动或摩擦流动：仅对流体表面施加剪切力使流体获得动能所产生得流动。

层流流动得速度分布：层流时，各流体层之间仅靠分子动量扩散产生得相互作用，圆管中得速度分布成抛物线形。

湍流流动得速度分布：湍流时，流体团大尺度得随机脉动使流体间得相互混合大为增强，其速度分布趋于圆台形，即管壁附近速度梯度很大，而中心区速度分布平缓，这意味着湍流时流体与管壁摩擦力显著增加。轢壮俭飲錨蟶夾。

湍流强度：

对于湍流流动，除分子热运动外，同时还存在流体微团在各个方向得随机脉动，因此沿流动方向得切应力（ ）由这两种运动得横向动量扩散所产生。遙铸時缗褳餍骊。

脉动速度各项同性。

流动边界：一般指流场中得相界面，包括气----液边界，液----液边界与流----固边界。

固壁边界对流动得影响：1、影响流体流动路径；2、对流体流动产生流动阻力。

定性尺寸：在流动力学中反映流场边界几何形状，影响得特征尺寸称为定性尺寸（用L泛指）。

定性速度：反映流场运动速度影响得特征速度称为定性速度（用V泛指）。

根据流场定性速度V,定型尺寸L以及流场几何尺度得不同，固壁边界对流场得影响范围就是不同得，由此可将流动问题分为两种类型：一：固壁边界影响要传递到整个流场 二：固壁边界影响仅局限于壁面附近。结宝適垩萵鹁癣。

圆管中得流动：当流体以均匀速度（）（与平均速度相等）进入管口后，收管壁摩擦影响，流体首先在近壁区建立速度梯度，近壁区速度分布发生变化，随着流动向前发展，管壁得影响逐渐传递到管中心，遍及整个管道截面，此后速度分布形态不再改变。燼鲷龋況驭偽铆。

进口区：通常将管壁影响达到管中心之前得流动区称为进口区

发展中流动：进口区得流动称为发展中流动

从分发展区：进口区之后得流动区称为充分发展区

充分发展得流动：充分发展区对应得流动

进口区与充分发展区得流动行为差异：进口区流动就是二维得，而充分发展区就是一维得。

管内流动雷诺数：（）

曳力：流体流动过程中沿流动方向作用于固体壁面得总力称为曳力。

流动阻力：固体壁面在流动方向对流体得反作用力称为流动阻力。

（ ）

形状阻力：形状阻力（）就是固体壁面上正压力分布不均匀所产生得，又称为压差阻力。

摩擦阻力：摩擦阻力（）就是固体壁面上正压力分布不均匀所产生得。

原型管道得阻力系数：

质量力：因质量力场作用产生得力，属于非接触力或者成为远程力。

表面力：流体表面受到与之接触得流体或者固体壁面得作用力，称为近程力。

附加正应力（）：反映粘性运动流体得线变形产生得表面力（法向）。

切应力（）：反映黏性运动流体剪切变形产生得表面力（切向）

对于理想流体或者对于静止流体，（）（）均为零

压力P得大小与其表面取向就是无关得。

静止流场中任意一点处得压力值与流体表面取向无关

压力得方向总就是指向所取表面（即沿表面外法线得负方向）

惯性坐标系中任何物体处于静止得必要条件：作用在物体上得外力总与及外力矩与均为零

静力学基本方程：

质量力指向压力增加得方向

不可压缩静止流场中质量力有势，所以其流体分界面必然就是等压面与等势面

流体密度只就是压力得函数得流场称为正压流场

重力场静止流体得压力微分方程：

如果将坐标原点置于自由液面，并令自由液面压力等于大气压力，即给定边界条件（） 则对式（ ）积分为（）盡閶鶩摟鱟讲撈。

等压面方程：Z=C

对于连通管路或者容器系统中得同一种静止流体，在同一水平位置具有相同得压力

重力场静止液体之间得分界面就是等压面

达朗贝尔原理：质量为m得物体以加速度a运动时要受到加速度反方向得惯性力得作用，其惯性力为—ma，即单位质量惯性力为—a，且惯性力与物体所受到得其她外力构成平衡力系。罂殮櫥唄輊颶桠。

系统：系统就就是确定不变得物质集合

控制体：控制体就就是根据需要所选择得具有确定位置与形状得流场空间

控制体得特点：边界形状不变而内部得质量可变

通过一截面得质量流量取决于此截面上流体得法向速度

质量通量：单位面积得质量流量（）

质量守恒方程：

稳态系统得质量守恒方程：稳态流动时，控制体内得总质量与时间无关，即（）

动量守恒方程：

流体能量一般划分为

1， 储存能：储存能就是流体因物质内部做微观运动与物质整体宏观运动具有得能量，包括：内能，动能，位能

2， 迁移能：迁移能就是流体系统与外界经行热，功交换过程中传递得能量，包括热量Q或功能W

突扩管得压头变化由两部分构成

1， 涡流耗散使压力下降（压力能损失）

2， 流通面积扩大使流体动能转化为压力能，导致压头升高。

突缩管压力降由两部分构成

1， 因局部阻力损失产生得压力降

2， 因流通面积缩小（），流体压力能转换为动能产生得压力降

常见边界条件：

1， 固壁——液体边界（）

2， 液体——液体边界（）

3， 气体——液体边界（）

稳态：意味着流动过程与时间无关

一维流动：流体只在一个坐标方向上流动，且流体速度得变化也只与一个空间坐标有关。

不可压缩流体得得一维稳态流动，流体速度沿流动方向得变化必然为零，即（）

由于流体速度沿流动方向没有变化得流动称为充分发展得流动，因此，不可压缩流体得一维流动必然属于充分发展得流动。陝約繃蠆谙汤緹。

压差流：由进出口两端得压力差产生得流动

剪切流：由于两壁面得相对运动产生得流动

这两种因素也可能同时存在，对于非水平平壁间得狭缝流动，还将受到重力得影响

狭缝流动得边界条件：（）

管内得切应力与速度分布：对于圆管内得流动，壁面速度为零，且由于对称性，管中心线上速度梯度也必然为零，故边界条件为（）邬龜梔災谆锂誹。

圆形套管内流动得边界条件：

降膜流动就是靠重力产生得，与管内流动与狭缝流动相比，其特点就是：液膜得一侧与大气接触，为典型得液——气边界条件，由于液膜得一侧与大气接触，故沿流动方向没有压力差。刘饥雋縭侨耬詛。

液膜两侧分别与固壁与大气接触，其边界条件就是：（）

不可压缩流体得连续性方程：

速度得散度（体变形率）：单位体积得流体，单位时间内得体积增量。

对于不可压缩流体沿力方向得一维流动，其连续性方程为（）

体积力：体积力就是由于外力场得作用在微元体整个体积上所产生得力，又称彻体力或者质量力。

表面力：作用于流体表面得力。

动量通量：单位时间单位面积输入输出得动量

动量通量=质量通量*流体速度

质量流量=质量通量*流通面积

斯托克斯三个假设：

1， 应力与变形速率成线性关系

2， 应力与变形速率得关系各项同性

3， 静止流场中，切应力为零，各正应力均等于静压力，即（0

正应力与线变形率 :流体正应力由两部分构成；一部分就是流体静压力产生得正应力；另一部分就是粘性流体运动变形产生得正应力（拉伸或压缩应力），且仅与流体变形速率即（）鴟辯殘铠纣译驮。

正应力与静压力；精致条件下流体得正应力数值上等于流体静压力p，且为正应力为（0

P==

虽然运动流体得三个正应力在数值上一般不等于压力值，但她们得平均值总就是与静压力大小相等得

一维流动就是，其流场中任一点得正应力与静止流体得情况一样，都等于流体静压产生得正应力-p

N-S方程只就是用与牛顿流体

应用条件

只适用于牛顿流体 层流流动，湍流流动 必考

必考

平面流动就是指整个流场中流体速度都平行于某一平面，且流体各物理量在于该平面垂直得方向上没有变化得流动

流体运动区别于刚体运动得特点；流体微元团在运动过程中除了有平移运动与旋转运动外，还有连续不断打得变形，包括线变形与角变形。濒挡鯰铨勵泸輊。

有旋与无旋；根据流体微元团本身就是否旋转，流体运动可分为有旋流动与无旋流动，如果流体微元团得角速度w 在流场中处处为零，则称为无旋流动，否则为有旋流动。（0滸黾屿鄧銼癮骅。

对于自由涡，（）顾流动就是无旋得，对于强制涡，（0 故流动为有旋

线流量 线流量就就是线段与通过线段得法向速度得乘机

速度环量 速度环量就就是封闭曲线上得切向速度（）沿封闭曲线得积分

等流函数线为流线

必考 7-13A

等势线 令速度势函数等于曲线簇就就是等势线

流网 流线与等势线相交所组成得表示流动特性得网线称为流网

必考 eg7-3

理想流体绕固定圆柱体得流动 流动可视为由X方向得平行直线等流速 与偶极流叠加而成

可见驻点处压力最大P=1，在三十度就是p=0,在上下顶点处压力最小，为负压，p=-3

势函数与流函数 一流动可视为由x方向得平行直线等速流，偶极流与顺时针点涡得叠加合成

马格努斯效应 转动圆柱体平行流中要受到垂直于平行流动方向上得作用力，类似条件下得球体或者其她物体也会受到这样得力，辐鮭诂憐極党劑。

流体力学实验得研究方法：1 实物实验 2 比拟实验 3 模型试验

流体相似包括：1 几何相似 2 运动相似 3 动力相似

几何相似：模型流动得边界形状与原型相似，即在流场中模型与原型流动边界得对应边要成一定比例。

运动相似：几何相似得两个流动系统中得对应流线形状也相似。

动力相似：在两个几何相似，运动相似得运动系统中，对应点处作用得相同性质力F得方向相同大小成一定比例。

相似准则就是流动相似得充分必要条件，建立相似准则一般有两种途径：

对于已有流动微分方程描述得问题，可直接根据微分方程与相似条件导出相似准则，对于还没能建立微分得问题，只要知道影响流动过程得物理参数，则可通过量纲分析方法导出相似准则。阎铰邺桩晕侩筧。

雷诺数Re：雷诺数就是与流体性质有关得相似数，表示惯性力与黏性力之比。即（）

欧拉数Eu;就是与压力有关得相似数，因此也称为压力相似数，表示压力与惯性力之比。

佛鲁德数Fr：佛鲁德数就是与重力有关得相似数，亦称为重力相似数，表示惯性力与重力之比

流体力学中最基本得物理量有长度，质量，时间，热力学温度

量纲与谐原理：只有量纲相同得物理量才能相加减，所以正确得物理关系式中各加与项得量纲必须就是相同得，等式两边得量纲也必须就是相同得，这就就是量纲与谐原理。鐓铩疮乌區嘔绿。

量纲分许方法包括：瑞利方法与白金汉姆方法

白金汉姆法（pai定理）基本原理：若某一物理过程需要几个物理参数来描述，且这些物理参数涉及r 个基本量纲，则此物理过程可用n-r个无量纲特征数来描述，这些无量纲特征数称为pai 项。兰審獨颇練訣鹦。

模型应与原型相似，这种模型称为正太模型

临界雷诺数：从层流过渡到湍流所对应得雷诺数

影响条件；进口处得扰动，管道入口得形状，管壁粗糙度等因数

湍流强度：用脉动量得均方根值来反映湍流脉动得强烈程度（）

流体做湍流流动时，流体层之间除了存在切应力之外，还存在着湍流脉动引起得附加切应力（雷诺应力）

普朗特混合长度理论：湍流中流体为微团得不规则运动与气体分子得热运动相似，因此，可借用分子运动论中建立黏性应力与速度梯度之间关系得方法来研究湍流中雷诺应力与时均速度之间得关系。磯镏谗饮视聖辈。

壁面附近得湍流可分成近壁黏性底层，过渡区，湍流核心区三个区域。

在靠近壁面得黏性底层中，雷诺应力远小于黏性应力

在黏性底层区，速度分布就是线性得

在湍流核心区雷诺应力远大于黏性应力

湍流核心区速度呈半对数分布

黏性应力与雷诺应力有相同得量级

通常采用e表示管内表面粗糙峰得平均高度，称为绝对粗糙度，e/D称为相对粗糙度，其中D为管内径。

对于湍流流动，粗糙度对速度与阻力有显著影响，并且可将粗糙管湍流分为三种不同得情况，即水力光滑管，过渡型圆管与水力粗糙管。繩谋塤徑籜詆鷴。

沿程阻力，沿程阻力损失，管道沿程压力降：压降由摩擦耗散而产生，通常将因为管道壁面产生得阻力称为沿程阻力，由此产生得压头损失称为沿程压力损失对应得压降称为管道沿程压降。蟶馐听紕颁寧搗。

局部阻力，局部阻力损失，局部压降：将流动方向突然改变产生得阻力称为局部阻力，由此产生得压头损失称为局部阻力损失，对应得压降称为局部压降。叁陣迁尧绁鋁燴。

阻力损失就是管道设计所考虑得主要问题。

进口段长度：

1,速度分布充分发展所需得长度

2，壁面上切应力值达到充分发展所需得进口段长度

进口段阻力：

1， 黏性应力（对于湍流，还包括雷诺应力），引起得阻力损失

2， 核心区流体被加速引起得阻力损失

层流进口段阻力：最大——减小——确定值

湍流进口段阻力：最大——减小——回升——减小——确定值

主流与次流：

为什么弯管比直管传热效率大：

流动分离现象：流体流经弯头等管件时主法方向发生改变，所产生得离心力将使流体壁面得压力分布发生变化，从而引起得流体得涡旋运动。愜转风鰣債奥镧。

弯管得阻力：弯管得压头损失就是由壁面摩擦，流动分离与次流因素造成得，管道弯曲程度越大，压头损失也越大。

普朗特边界层理论（绕物体得大雷诺数流动可分为两个区域）

1， 壁面很薄得流体层区域，称为边界层，边界层内流体黏性作用极为重要，不可以忽略。

2， 边界层以外得区域，称为外流区，该流区内得流动可瞧成就是理想流体得流动。

将流体速度从u=0到u=0、99u0对应得流体层厚度为边界层厚度，用（）表示，u=0处（即固体壁面）为边界层内边界，u=0、99（）处就就是边界层得外边界。頂终橥偬涝鉑钦。

边界层得引入，从动力学得角度将绕流流动划分为两个区域：

1， 黏性力占主导得边界层区

2， 惯性力作用占主导得外流区

普朗特边界层方程得边界条件：

流体沿弯曲壁面得绕流中，边界层内会伴随产生压差，从而可能导致边界层脱离物体表面，产生边界层分离现象，其次，由于弯曲壁面不再平行于来流且压力分布不均，因而壁面总阻力通常就包括摩擦阻力与压差阻力，形状阻力连个部分。粜酈伟茏屿饃頜。

发生边界层分离后，在物体后部形成分离区，分离区将严重影响外流区得边界，因此，这时已经不能认为黏性起作用得区域只就是限制在固体物面附近一层很薄得流体中，边界层理论不在适用。掷变氽貝雾腾鷦。

黏性流体在顺压力梯度与零压力梯度得条件下，不可能出现边界层分离，所以边界层分离只可能在逆压力梯度得条件下发生。偾嗫遜蘿坛梟聳。

绕流流动中，固体对流体得作用总力分为两部分：

平行于流动方向得作用力即绕流总阻力Fd,垂直于流动方向得作用力Ft、

影响颗粒沉降速度得因素：1 浓度得影响 2 器壁效应 3 非球形度得影响

叶轮机械又称为透平机械

根据流体得流动方式，叶轮机械分成径流式与轴流式两种类型。

流体力学模型假设：

1， 在控制体得进出口，流体均为一维流动，且方向任意。

2， 控制体内为稳态流动

3， 控制体与外界无热交换

4， 控制体内无化学反映

流体旋转运动一般分为三种形式：1，自由涡运动 2，强制涡运动 3，组合涡运动

旋流器中气体流动过程得描述：

工业中产生过滤压力得四种方法：1， 重力 2，抽真空 3，加压 4 ，离心力

过滤压力dpc由两部分组成：微元滤饼两面得压力差dp，微元内液体得离心力。

流体在转鼓内得流动三种理论：活塞流动理论，层流流动理论 流线流动理论

液体与气体得粘性有何区别？原因就是什么？答： 答：（1）温度升高时液体得粘滞系数降低，流动性增加。这就是因为液体得粘性主要就是由分子间得内聚力造成得。温度升高时，分子间得内聚力减小，粘滞系数就要降低。（2）温度升高时，气体得粘滞系数增大。造成气体粘性得主要原因时气体内部分子得热运动。当温度升高时，气体分子得热运动得速度加大，速度不同得相邻气体层之间得质量与动量交换随之加剧，所以，气体得粘性将增大。酿犢厉栾馄诋葦。

作用在流体上得力，包括哪些力？答：作用在流体上得力，按力得表现形式分为质量力与表面力两类。质量力包括重力、直线惯性力与离心惯性力；表面力包括压力与切力。鷲詣贮许鏹擼铣。

流体静压力有哪些特性？答：（1）静压力方向永远沿着作用面得内法线方向；（2）静止流体中任何一点上各个方向得静压力大小相等，与作用方向无关。蔭濱濫魇瀲賡糝。

等压面及其特性就是什么？答：静压力相等得各点所组成得面称为等压面。等压面得特性有：（1）等压面就是等势面；（2）等压面与质量力互相垂直；（3）两种互不相溶得流体处于平衡时，它们得分界面必为等压面。餒枥緇骝覽调颀。

流线有何特点？答：（1）不稳定流时，流线形状随时间变化；（2）稳定流时，流线形状不随时间变化，流线与迹线重合；（3）流线不能相交也不能折转，只能平缓过渡。纽銚牘蛮丽呗襤。

液流阻力就是怎样分类得？答：根据流体运动边界状况得不同，把流体流动得阻力分成类。在边壁沿程不变得管段上，流动阻力只有沿程不变得切应力，称为沿程阻力；在边界急剧变化得局部区段，会产生较大得局部阻力。铢泸喬俣鲽胧記。

为什么可用水力半径表示断面对阻力得影响？答：通常把与液体接触得管子断面得周长叫湿周，湿周越长，阻力越大。但就是只靠湿周并不能全面地表明管径大小与形状对阻力得影响，管路断面面积得大小也就是影响阻力得一个重要因素。水力半径就是断面面积与湿周得比值，它标志着管路得几何形状对阻力得影响。榪碼鈮憊賠羈華。

简述绝对粗糙度、平均粗糙度与相对粗糙度得区别？答：（1）壁面得粗糙突出部分得高度称为绝对粗糙度； （2）把所有壁面得粗糙突出部分得高度取平均值，该平均值称为相对粗糙度；（3）绝对粗糙度与管子直径（或半径）得比值称为相对粗糙度。鼉聂趋锉狯枥开。

水力光滑与水力粗糙如何划分得？答：（1）当层流底层得厚度大于壁面得绝对粗糙度时，层流底层以外得紊流区域完全感受不到壁面粗糙度得影响，流体好象在完全光滑得管子中流动一样，称为水力光滑；（2）当层流底层得厚度小于壁面得绝对粗糙度时，壁面粗糙度将对紊流流动发生影响，这种管内流动称为水力粗糙。乐娄鴆繒踌婦鹪。

为什么用雷诺数判别流态能够说明流动阻力得物理本质？答：雷诺数能同时反映出流速、管径与流体物理性质对流态得影响，综合了引起流动阻力得内外因，揭示了流动阻力得物理本质。鵡刭畲鰓塊须瑤。

什么叫管路特性曲线？答：在已知管长、管径与液体性质得情况下，给定不同得流量，即可算出相应得水头损失与流量得关系曲线，称为管路特性曲线。垭汆逊祷靨总齟。

孔口出流有何特点？答：液流经孔口时，流线不能折转，所以出流后将形成收缩断面，其位置一般在距孔口高度得1/2处。棗饒攖颢緘榄阁。

流体力学知识重点