02 原子的结构和性质

【2.1】氢原子光谱可见波段相邻4条谱线的波长分别为656.47、486.27、434.17和410.29nm，试通过数学处理将谱线的波数归纳成为下式表示，并求出常数R及整数n1、n2的数值。

解：将各波长换算成波数：

由于这些谱线相邻，可令，……。列出下列4式：

(1)÷(2)得：

用尝试法得m=2（任意两式计算，结果皆同）。将m=2带入上列4式中任意一式，得：

因而，氢原子可见光谱（Balmer线系）各谱线的波数可归纳为下式：

式中，。

【2.2】按Bohr模型计算氢原子处于基态时电子绕核运动的半径（分别用原子的折合质量和电子的质量计算并精确到5位有效数字）和线速度。

解：根据Bohr提出的氢原子结构模型，当电子稳定地绕核做圆周运动时，其向心力与核和电子间的库仑引力大小相等，即：

n=1，2，3，……

式中，和分别是电子的质量，绕核运动的半径，半径为时的线速度，电子的电荷和真空电容率。

同时，根据量子化条件，电子轨道运动的角动量为：

将两式联立，推得：

；

当原子处于基态即n=1时，电子绕核运动的半径为：

若用原子的折合质量代替电子的质量，则：

基态时电子绕核运动的线速度为：

【2.3】对于氢原子：

(a)分别计算从第一激发态和第六激发态跃迁到基态所产生的光谱线的波长，说明这些谱线所属的线系及所处的光谱范围。

(b)上述两谱线产生的光子能否使：（i）处于基态的另一氢原子电离？（ii）金属铜中的铜原子电离（铜的功函数为）？

(c)若上述两谱线所产生的光子能使金属铜晶体的电子电离，请计算出从金属铜晶体表面发射出的光电子的德补罗意波的波长。

解：(a)氢原子的稳态能量由下式给出：

式中n是主量子数。

第一激发态(n＝2)和基态(n＝1)之间的能量差为：

原子从第一激发态跃迁到基态所发射出的谱线的波长为：

第六激发态(n＝7)和基态(n＝1)之间的能量差为：

所以原子从第六激发态跃迁到基态所发射出的谱线的波长为：

这两条谱线皆属Lyman系，处于紫外光区。

（b）使处于基态的氢原子电离所得要的最小能量为：

ΔE∞=E∞-E1=-E1=2.18×10-18J

而 ΔE1=1.64×10-18J<ΔE∞

ΔE6=2.14×10-18J<ΔE∞

所以，两条谱线产生的光子均不能使处于基态的氢原子电离，但是

ΔE1>ФCu=7.44×10-19J

ΔE6>ФCu=7.44×10-19J

所以，两条谱线产生的光子均能使铜晶体电离。

（c）根据德布罗意关系式和爱因斯坦光子学说，铜晶体发射出的光电子的波长为：

式中ΔE为照射到晶体上的光子的能量和ФCu之差。应用上式，分别计算出两条原子光谱线照射到铜晶体上后铜晶体所发射出的光电子的波长：

【2.4】请通过计算说明，用氢原子从第六激发态跃迁到基态所产生的光子照射长度为的线型分子，该分子能否产生吸收光谱。若能，计算谱线的最大波长；若不能，请提出将不能变为能的思路。

解：氢原子从第六激发态（n=7）跃迁到基态（n=1）所产生的光子的能量为：

而分子产生吸收光谱所需要的最低能量为：

显然，但此两种能量不相等，根据量子化规则，不能产生吸收光效应。若使它产生吸收光谱，可改换光源，例如用连续光谱代替H原子光谱。此时可满足量子化条件，该共轭分子可产生吸收光谱，其吸收波长为：

【2.5】计算氢原子在和处的比值。

解：氢原子基态波函数为：

该函数在r=a0和r=2a0处的比值为：

而在在r=a0和r=2a0处的比值为：

e2≈7.38906

【2.6】计算氢原子的1s电子出现在的球形界面内的概率。

解：根据波函数、概率密度和电子的概率分布等概念的物理意义，氢原子的1s电子出现在r=100pm的球形界面内的概率为：

那么，氢原子的1s电子出现在r=100pm的球形界面之外的概率为1-0.728=0.272。

【2.7】计算氢原子的积分：，作出图，求P(r)=0.1时的r值，说明在该r值以内电子出现的概率是90%。

解：

根据此式列出P(r)-r数据表：

根据表中数据作出P(r)-r图示于图2.7中：

由图可见：时，

时，

时，

即在r=2.7a0的球面之外，电子出现的概率是10%，而在r=2.7a0的球面以内，电子出现的概率是90%，即：

图2.7 P(r)-r图

【2.8】已知氢原子的归一化基态波函数为

(a)利用量子力学基本假设求该基态的能量和角动量；

(b)利用维里定理求该基态的平均势能和零点能。

解：（a）根据量子力学关于“本征函数、本征值和本征方程”的假设，当用Hamilton算符作用于ψ1s时，若所得结果等于一常数乘以此ψ1s,则该常数即氢原子的基态能量E1s。氢原子的Hamiltton算符为：

由于ψ1s的角度部分是常数，因而与θ，ф无关：

将作用于ψ1s，有：

（r=a0）

所以

=…

=-2.18×10-18J

也可用进行计算，所得结果与上法结果相同。

注意：此式中。

将角动量平方算符作用于氢原子的ψ1s，有：

=0ψ1s

所以

M2=0

|M|=0

此结果是显而易见的：不含r项，而ψ1s不含θ和ф，角动量平方当然为0，角动量也就为0。

通常，在计算原子轨道能等物理量时，不必一定按上述作法、只需将量子数等参数代人简单计算公式，如：

即可。

（b）对氢原子，，故：

此即氢原子的零点能。

【2.9】已知氢原子的，试回答下列问题：

(a)原子轨道能E=?

(b)轨道角动量|M|=?轨道磁矩|μ|=?

(c)轨道角动量M和z轴的夹角是多少度？

(d)列出计算电子离核平均距离的公式（不算出具体的数值）。

(e)节面的个数、位置和形状怎么样？

(f)概率密度极大值的位置在何处？

(g)画出径向分布示意图。

解：（a）原子的轨道能：

（b）轨道角动量：

轨道磁矩：

（c）轨道角动量和z轴的夹角：

，

（d）电子离核的平均距离的表达式为：

（e）令，得：

r=0，r=∞，θ=900

节面或节点通常不包括r=0和r=∞，故的节面只有一个，即xy平面（当然，坐标原点也包含在xy平面内）。亦可直接令函数的角度部分，求得θ=900。

（f）几率密度为：

由式可见，若r相同，则当θ=00或θ=1800时ρ最大（亦可令，θ=00或θ=1800），以表示，即：

将对r微分并使之为0，有：

解之得：r=2a0（r=0和r=∞舍去）

又因：

所以，当θ=00或θ=1800，r=2a0时，有极大值。此极大值为：

（g）

根据此式列出D-r数据表：

按表中数据作出D-r图如下：

图2.9 H原子的D-r图

由图可见,氢原子的径向分布图有n-l＝1个极大(峰)和n-l-1＝0个极小(节面)，这符合一般径向分布图峰数和节面数的规律。其极大值在r＝4a0处。这与最大几率密度对应的r值不同，因为二者的物理意义不同。另外，由于径向分布函数只与n和l有关而与m无关，2px、2py和2pz的径向分布图相同。

【2.10】对氢原子，，所有波函数都已归一化。请对所描述的状态计算：

(a)能量平均值及能量出现的概率；

(b)角动量平均值及角动量出现的概率；

(c)角动量在z轴上的分量的平均值及角动量z轴分量出现的概率。

解：根据量子力学基本假设Ⅳ-态叠加原理，对氢原子所描述的状态：

(a)能量平均值

能量出现的概率为

(b)角动量平均值为

角动量出现的概率为

(c)角动量在z轴上的分量的平均值为

角动量z轴分量h/π出现的概率为0。

【2.11】作氢原子图及图，证明极大值在处，说明两图形不同的原因。

解：H原子的

分析和随r的变化规律，估计r的变化范围及特殊值，选取合适的r值，计算出和列于下表：

*从物理图象上来说，r只能接近于0。

根据表中数据作图及图如下：

图2.11 图和D1s-r图

【2.12】试在直角坐标系中画出氢原子的5种3d轨道的轮廓图，比较这些轨道在空间的分布，正、负号，节面及对称性。

解：5种3d轨道的轮廓图如图2.12所示。它们定性地反映了H原子3d轨道的下述性质：

(1)轨道在空间的分布：的两个极大值分别在z轴的正、负方向上距核等距离处，另一类极大值则在平面，以核为心的圆周上。其余4个3d轨道彼此形状相同，但空间取向不同。其中分别沿轴和轴的正、负方向伸展，,和的极大值（各有4个）夹在相应的两坐标之间。例如，的4个极大值（若以极坐标表示）分别在,;,;,和,方向上。

图2.12 3d轨道轮廓图

(2)轨道的节面：有两个锥形节面（），其顶点在原子核上，锥角约。另外4个3d轨道各有两个平面型节面，将4个瓣分开。但节面的空间取向不同：的节面分别为平面（）和平面（）；的节面分别为平面（）和平面（）；的节面分别是平面（）和平面（）；而的节面则分别为和（任意）两个平面。节面的数目服从规则。根据节面的数目可以大致了解轨道能级的高低，根据节面的形状可以了解轨道在空间的分布情况。

(3)轨道的对称性：5个3d轨道都是中心对称的，且轨道沿轴旋转对称。

(4)轨道的正、负号：已在图中标明。

原子轨道轮廓图虽然只有定性意义，但它图像明确，简单实用，在研究轨道叠加形成化学键时具有重要意义。

【2.13】写出He原子的Schrödinger方程,说明用中心力场模型解此方程时要作那些假设,计算其激发态(2s)1(2p)1的轨道角动量和轨道磁矩.

解：He原子的Schrodinger方程为：

式中和分别是电子1和电子2到核的距离，是电子1和电子2之间的距离，若以原子单位表示，则He原子的Schrodinger方程为：

用中心力场解此方程时作了如下假设：

(1)将电子2对电子1（1和2互换亦然）的排斥作用归结为电子2的平均电荷分布所产生的一个以原子核为中心的球对称平均势场的作用（不探究排斥作用的瞬时效果，只着眼于排斥作用的平均效果）。该势场叠加在核的库仑场上，形成了一个合成的平均势场。电子1在此平均势场中独立运动，其势能只是自身坐标的函数，而与两电子间距离无关。这样，上述Schrodinger方程能量算符中的第三项就消失了。它在形式上变得与单电子原子的Schrodinger方程相似。

(2)既然电子2所产生的平均势场是以原子核为中心的球形场，那么它对电子1的排斥作用的效果可视为对核电荷的屏蔽，即抵消了个核电荷，使电子1感受到的有效电荷降低为。这样，Schrodinger方程能量算符中的吸引项就变成了，于是电子1的单电子Schrodinger方程变为：

按求解单电子原子Schrodinger方程的方法即可求出单电子波函数及相应的原子轨道能。

上述分析同样适合于电子2，因此，电子2的Schrodinger方程为：

电子2的单电子波函数和相应的能量分别为和。He原子的波函数可写成两单电子波函数之积：

He原子的总能量为：

He原子激发态角动量加和后L=，故轨道角动量和轨道磁距分别为：

【1.14】写出Li2+离子的Schrödinger方程，说明该方程中各符号及各项的意义，写出Li2+离子1s态的波函数并计算或回答：

(a)1s电子径向分布最大值离核的距离；

(b)1s电子离核的平均距离；

(c)1s电子几率密度最大处离核的距离；

(d)比较Li2+离子的2s和2p态能量的高低；

(e)Li原子的第一电高能(按Slater屏蔽常数算有效核电荷)。

解：Li2+离子的Schrödinger方程为：

方程中，μ和r分别代表Li2+的约化质量和电子到核的距离；▽2，ψ和E分别是Laplace算符、状态函数及该状态的能量，h和ε0分别是Planck常数和真空电容率。方括号内为总能量算符，其中第一项为动能算符。第二项为势能算符（即势能函数)。

Li2+子1s态的波函数为：

（a）

又

1s电子径向分布最大值在距核处。

（b）

（c）

因为随着r的增大而单调下降，所以不能用令一阶导数为0的方法求其最大值离核的距离。分析的表达式可见，r＝0时最大，因而也最大。但实际上r不能为0(电子不可能落到原于核上)，因此更确切的说法是r趋近于0时1s电子的几率密度最大。

（d）Li2+为单电子“原子”，组态的能量只与主量子数有关，所以2s和2p态简并，即E2s=E2p。

（e）Li原子的基组态为(1s)2(2s)1。对2s电子来说，1s电子为其相邻内一组电子，σ=0.85。因而：

根据Koopmann定理，Li原子的第一电离能为：

I1=-E2s=5.75eV

【2.15】Li原子的3个电离能分别为I1=5.39eV,I2=75.64eV,I3=122.45eV,请计算Li原子的1s电子结合能.

解：根据电子能的定义，可写出下列关系式：

Li（1s22s1）Li+（1s22s0） （1）

Li+（1s22s0）Li2+（1s12s0） （2）

Li2+（1s12s0）Li3+（1s02s0） （3）

根据电子结合能的定义，Li原子1s电子结合能为：

而

（4）

（5）

所以

或

1s电子结合能为：

【2.16】已知He原子的第一电离能I1=24.59eV,试计算:

(a)第二电离能;

(b)基态能量;

(c)在1s轨道中两个电子的互斥能;

(d)屏蔽常数;

(e)根据(d)所得结果求H-的基态能量.

解：

（a）He原子的第二电离能是下一电离过程所需要的最低能量，即：

He+（g）He2+（g）＋c

He+ 是单电子“原子”，可按单电子原子能级公式计算，因而：

（b）从原子的电离能的定义出发，按下述步骤推求He原子基态的能量：

He（g）He+（g）＋e （1）

He+（g）He2+（g）＋e （2）

由（1）式得：

将（2）式代入，得：

推而广之，含有n个电子的多电子原子A，其基态能量等于各级电离能之和的负值，即：

（c）用J（s，s）表示He原子中两个1s电子的互斥能，则：

也可直接由减求算J（s，s），两法本质相同。

（d）

（e）H－是核电荷为1的两电子“原子”，其基组态为（1s）2，因而基态能量为：

【2.17】用Slater法计算Be原子的第一到第四电离能,将计算结果与Be的常见氧化态联系起来.

解：原子或离子 Be（g）→ Be＋（g）→ Be2＋（g）→Be3＋（g）→Be4＋（g）

组态

根据原子电离能的定义式，用Slater法计算Be原子的各级电离能如下：

计算结果表明：；和相近（差为），和相近（差为62.7eV），而和相差很大（差为136.8eV）。所以，Be原子较易失去2s电子而在化合物中显正2价。

【2.18】用式

计算Na原子和F原子的3s和2p轨道的有效半径r*。式中n和Z*分别是轨道的主量子数和该轨道上的电子所感受到的有效核电荷。

解：Na原子基态为（1s）2（2s）2（2p）6（3s）1

代入计算公式得：

F原子基组态为

代入公式计算得：

【2.19】写出下列原子能量最低的光谱支项的符号：(a)Si; (b)Mn; (c)Br; (d)Nb; (e)Ni

解：写出各原子的基组态和最外层电子排布（对全充满的电子层，电子的自旋互相抵消，各电子的轨道角动量矢量也相互抵消，不必考虑），根据 Hund规则推出原子最低能态的自旋量子数S，角量子数L和总量子数J，进而写出最稳定的光谱支项。

（a） Si：

（b） Mn：

（c） Br：

（d） Nb：

（e） Ni：

【2.20】写出Na原子的基组态、F原子的基组态和碳原子的激发态（1s22s22p13p1）存在的光谱支项符号。

解：Na原子的基组态为。其中1s，2s和2p三个电子层皆充满电子，它们对对整个原子的轨道角动量和自旋角动量均无贡献。Na原子的轨道角动量和自旋角动量仅由3s电子决定：，故光谱项为；J只能为，故光谱支项为。

F原子的基组态为(1s)2(2s)2(2p)5。与上述理由相同，该组态的光谱项和光谱支项只决定于(2p)5组态。根据等价电子组态的“电子----空位”关系，(2p)5组态与(2p)1组态具有相同的项谱。因此，本问题转化为推求(2p)1组态的光谱项和光谱支项。这里只有一个电子，，故光谱项为。又或，因此有两个光谱支项：和。

对C原子激发态（1s22s22p13p1），只考虑组态(2p)1 (3p)1即可。2p和3p的电子是不等价电子，因而(2p)1 (3p)1组态不受Pauli原理限制，可按下述步骤推求其项谱：由得；由得。因此可得6个光谱项：。根据自旋----轨道相互作用，每一光谱项又分裂为数目不等的光谱支项，如，它分裂为和等三个支项。6个光谱项共分裂为10个光谱支项：。

【2.21】基态Ni原子的可能的电子组态为：（a）[Ar]3d84s2; (b)[Ar]3d94s1，由光谱实验确定其能量最低的光谱支项为3F4。试判断它是哪种组态。

解：分别求出a，b两种电子组态能量最低的光谱支项，与实验结果对照，即可确定正确的电子组态。

组态a：。因此，能量最低的光谱支项为，与光谱实验结果相同。

组态b：。因此，能量最低的光谱支项为，与光谱实验结果不同。

所以，基态Ni原子的电子组态为。

【2.22】列式表明电负性的Pauling标度和Mulliken标度是怎样定的？

解：Pauling标度：

式中和分别是原子A和B的电负性，Δ是A—B键的键能与A-A键和B-B键键能的几何平均值的差。定F的电负性＝4。

Mulliken标度：

式中I1和Y分别为原子的第一电离能和电子亲和能(取以eV为单位的数值)，0.18为拟合常数。

[评注] 电负性是个相对值，在Mulliken标度中拟合常数有的选0.21，有的选0.5，用Mulliken标度时应予以注意。

【2.23】原子吸收光谱分析较原子发射光谱分析有那些优缺点，为什么？

解：原子从某一激发态跃迁回基态，发射出具有一定波长的一条光线，而从其他可能的激发态跃迁回基态以及在某些激发态之间的跃迁都可发射出具有不同波长的光线，这些光线形成了原子发射光谱。

原子吸收光谱是由已分散成蒸气状态的基态原子吸收光源所发出的特征辐射后在光源光谱中产生的暗线形成的。

基于上述机理，原子吸收光谱分析同原子发射光谱分析相比具有下列优点：

灵敏度高。这是因为，在一般火焰温度下(2000～3000K)，原子蒸气中激发态原于数目只占基态原子数目的10-13～10-3左右。因此，在通常条件下，原子蒸气中参与产生吸收光谱的基态原子数远远大于可能产生发射光谱的激发态原子数。

准确度较好。如上所述，处于热平衡状态时，原子蒸气中激发态原子的数目极小，外界条件的变化所引起的原子数目的波动，对于发射光谱会有较大的影响，而对于吸收光谱影响较小。例如，假设蒸气中激发态原子占0.1%，则基态原子为99.9%。若外界条件的变化引起0.1%原子的波动，则相对发射光谱会有1%的波动影响，而对吸收光谱．波动影响只近于0.1%。

谱线简单，受试样组成影响小。空心阴极灯光源发射出的特征光，只与待测元素的原子从其基态跃迁到激发态所需要的能量相当，只有试样中的待测元素的原子吸收、其他元素的原子不吸收此光。因而不干扰待测元素的测定。这使谱线简单，也避免了测定前大量而繁杂的分离工作。

仪器、设备简单，操作方便、快速。

【2.24】什么是X射线荧光分析?X射线怎样分光?

解：利用能量足够高的X射线照射试样，可产生频率低于原生X射线的次生X荧光射线。产生X荧光的机理与产生原生特征X射线的机理相似，即由高能的原生X射线的光子轰击原于内层电子，再由其他内层电子补位而产生X荧光。这些具有一定特征的次生X光形成了X荧光光谱。利用分光计分析X射线荧光光谱(即测定特征谱线的波长和强度)，鉴定样品的化学成分及其含量，称为X射线荧光分析。

X射线一般用晶体光栅进行分光。

【2.25】什么是电子探针?有何优点?

解：电子探针全名为电子探针X射线显微分析仪，又叫微区X射线谱分析仪。它是利用经过加速和聚焦的极细的电子束作为探针，激发试样中某一微小区域，使其发出特征X射线，测定该X射线的波长和强度，即可对该微区所含的元素作定性和定量分析。

电子探针已成为人们研究物质亚微观结构的有力工具。它具有以下优点：

(1)能进行微区分析。可分析体积为数个(μm)3内元素的成分。

(2)能进行现场分析。无需把分析对象从样品中取出，可直接对大块试样中的微小区域进行分析。把电子显微境和电子探针结合，可把在显微镜下观察到的显微组织与元素成分联系起来。

(3)分析范围广。除H，He，Li，Be等少数轻元素外，其他元素都可用它进行定性和定量分析

结构化学课后答案第二章